开尔芬体(Kelvin)

发布网友发布时间：2022-05-08 21:08

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热心网友时间：2023-12-23 20:18

若对胡克固体和牛顿液体进行另外一种组合，状态方程为：

云南兰坪-维西地区成矿与岩石圈构造动力学

这是一个非松弛的弹性固体，即当e₀=常数或ε=0时，得到p₀=2μe=常数。但是它还有另外的特性，如果除去应力，即令p₀=0，应变却并不像胡克固体那样立即消失。当p₀=0时，

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而此式可给出方程（7-9）完全类似的结果：

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这种现象就是前述的弹性后效。我们把η写成η_s并称为“固体黏性”。

如果对开尔芬体突然卸载，则弹性后效也同样明显。对应于应力 p₀的应变[e₀]并非立即达到，而是需要经过一定的（理论上是无限长）时间。其应变-时间曲线如图 7-4所示。

图7-4 开尔芬体的应变-时间曲线

上述两种方程代表了两种更为普遍的理想材料，一种是固体，另一种是液体。他们都包括了较为原始的理想固体和液体。豪赫嫩塞和普腊格（1932）更进一步地推广为方程：

云南兰坪-维西地区成矿与岩石圈构造动力学

可以看出，这一方程包括了所有的流变方程。α₁—α₄都是流变系数，其中有些以两个不同的η（η及η_s）、有些则是以两个不同的μ（μ及μ_l）的形式出现，它们可以是常数，此时我们说它是线性定律；如果它们与应力或应变状态有关，则在分量表示式中是非线性的，但张量表示式中却仍是线性的。

从表7-1中我们可以看出固体和液体是材料的两种理想情况，而现实世界的材料性质均处于二者之间。在漫长的地质时间尺度上，几乎所有地球物质的性质均表现为流变特性（液体），越往深部，其流变特性越明显，因此，其变形特征可用麦克斯韦体（Maxwell）进行描述。从流变学角度研究岩石圈不同尺度的力学性质和变形机制是*动力学的前沿课题。